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Energía de un oscilador armónico

De Wikillerato

(Diferencias entre revisiones)
(→Ecuación del movimiento oscilatorio)
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Línea 23: Línea 23:
La energía asociada al movimiento es la energía cinética, y será, al pasar por la posición de equilibrio, igual a la energía potencial máxima, tendremos
La energía asociada al movimiento es la energía cinética, y será, al pasar por la posición de equilibrio, igual a la energía potencial máxima, tendremos
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<math> E_c_{max} = \frac{1}{2} m v_{max^2} = \frac{1}{2} k A^2</math>
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<math> E_c_{max} = \frac{1}{2} m v_{max}^2 = \frac{1}{2} k A^2</math>
Pero el oscilador, en su movimiento, pasará por una posición <math>x</math> en la cual llevará una velocidad <math>v</math>, y la ecuación de la energía del movimiento nos quedará
Pero el oscilador, en su movimiento, pasará por una posición <math>x</math> en la cual llevará una velocidad <math>v</math>, y la ecuación de la energía del movimiento nos quedará
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<math> \frac{1}{2} k A^2 \eqslantless \frac{1}{2} k x^2 + \frac{1}{2} m v^2</math>
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<math> \frac{1}{2} k A^2 = \frac{1}{2} k x^2 + \frac{1}{2} m v^2</math>
Es decir, la energía total se conserva y es igual, en cada instante, a la suma de la energía potencial y de la energía cinética
Es decir, la energía total se conserva y es igual, en cada instante, a la suma de la energía potencial y de la energía cinética
Línea 47: Línea 47:
En el SI todas las longitudes vendrán expresadas en metros.
En el SI todas las longitudes vendrán expresadas en metros.
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'''Periodo''', <math>T</math>, es el tiempo que tarda el resorte en describir una oscilación completa, es decir, cuando ha recorrido desde <math>A 0 (-A) 0 A</math>. Se mide en segundos.
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'''Periodo''', <math>T</math>, es el tiempo que tarda el resorte en describir una oscilación completa, es decir, cuando ha recorrido desde <math>A</math> o (-<math>A</math>) o <math>A</math>. Se mide en segundos.
'''Frecuencia''', <math>f</math>, es el número de oscilaciones por segundo, es decir:
'''Frecuencia''', <math>f</math>, es el número de oscilaciones por segundo, es decir:
Línea 53: Línea 53:
<math> f = \frac{1}{T}</math>
<math> f = \frac{1}{T}</math>
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'''Pulsación''', <math> \omega </math>, es <math> \omega = \frac{2 \pi} {T}</math>
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'''Pulsación o frecuencia angular''', <math> \omega </math>, es <math> \omega = \frac{2 \pi} {T}</math>
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==Ecuación del movimiento oscilatorio==
 
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Obtendremos la ecuación del movimiento por tres procedimientos distintos:
 
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#de la curva que describen las oscilaciones del resorte en función del tiempo
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==Relación entre los parámetros==
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#de la analogía con el movimiento de la ordenada de un punto P que describe un movimiento circular uniforme
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#por procedimientos analíticos
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En primer lugar <math> f = \frac {1}{T} </math>
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'''Vía experimental:'''
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pero <math> \omega = 2 \pi f </math>
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Si se introduce rápidamente el polo norte de un imán en el cuerpo de una bobina conectada a una vía de un osciloscopio conectada en barrido, se observa que la señal del osciloscopio, antes horizontal, presenta un pico. Si sacamos el imán rápidamente, aparecerá un pico, pero esta vez de sentido contrario. Este último sentido será el del pico que aparece si introducimos el polo sur con rapidez. Si sacamos el sur ràpidamente el pico será el mismo que cuando introdujimos el polo norte.
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Hemos obtenido inicialmente la ecuación: <math>x = A sen (\omega t + \varphi_0)</math>
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Esto nos muestra, como ya se verá en otro lugar, que cuando un imán se mueve con una cierta velocidad en el seno de una bobina, crea sobre esta una corriente cuya variación nos vendrá dada por la curva que aparezca en el osciloscopio.
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Podemos observar que: <math> \omega = \sqrt \frac{k}{m}</math> y como <math> \omega = \frac{2 \pi}{T}</math>
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tenemos que:
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Pero veamos qué se obtiene cuando soldamos un imán al extremo de un resorte.
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<math> T = 2 \pi \sqrt \frac{m}{k} </math>
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'''En la cual se observa que el periodo es independiente de la amplitud, <math> A </math>, y sólo depende de la masa que suspendamos del resorte y de su constante de elasticidad.'''
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<br/ >Esta línea es una sinusoide, donde las ordenadas máximas nos indican cuando la velocidad es máxima y las ordenadas cero cuando el movimiento del imán es cero.
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Tendremos pues una ecuación de la abcisa <math>x</math> que será función sinusoidal con respecto al tiempo, podremos escribir :
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<math>x = A sen ( \omega t + \varphi_0)</math>
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Veamos el significado de los parámetros que aparecen en la ecuación y por qué los hemos dispuesto de ese modo.
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Supongamos que partimos de un instante <math>t = =</math>, en la cual <math>x = A</math>, es decir, de una posición igual a la amplitud.
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En ese caso, la velocidad varía desde cero aumentando, y la sinusoide nos mostrará como la corriente inducida va aumentando porque la velocidad del polo norte va aumentando también, pero al sobrepasar la posición de equilibrio la velocidad va disminuyendo y la corriente inducida también. Cuando llega a la posición <math>x = -A</math> el extremo del imán se detiene, y la corriente inducida vale cero. Al regresar, el polo norte se mueve en sentido contrario, saliendo, luego la corriente inducida tendrá que dar señales de valor negativo, hasta alcanzar el vientre siguiente que se corresponderá con una velocidad máxima, pero en sentido contrario.
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En consecuencia, si <math>x</math> es <math>max</math> para <math>t = 0</math>, tendremos:
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<math>A = A sen (0 t + \varphi_0) </math> de donde <math>1 = sen \varphi_0</math> , por lo cual <math>\varphi_0 = \frac{\pi}{2}</math>
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¿Pero qué significará entonces <math> \varphi_0</math>? Es el ángulo que hay que añadir en la parte angular de la ecuación para que responda a la realidad del movimiento.
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<math> \omega </math>, es el coeficiente del tiempo en la parte angular de la ecuación, y ya hemos dicho que lo hemos llamado pulsación
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<math> \omega = \frac{2 \pi}{T} </math> o bien <math> \omega= 2 \pi f</math>
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La ecuación pues, en este caso queda <math> x = A sen ( \omega t +\frac{\pi}{2} )</math>
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Es evidente, que si contamos el tiempo a partir del instante que el móvil pasa por la posición de equilibrio, tendríamos que para <math>t = 0</math>, <math> x = 0</math>
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<math>0 = A sen (0 t + \varphi_0)</math>, <math> 0 = sen \varphi_0</math>, con lo cual <math>\varphi_0= 0</math> o bien <math>\varphi_0= \pi</math>, el que la constante de fase tome uno de los valores <math> 0 </math> o <math> \pi </math> dependerá de que el imán esté empezando a bajar o empezando a subir. Si empieza a bajar <math>\Delta x>0</math>, pero si empieza a subir <math>\Delta x<0</math>
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En consecuencia, si <math>x = 0</math> para <math>t = 0</math>, bajando, quedará <math>x = A sen (\omega t + 0) = A sen (\omega t) </math>
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Pero si está subiendo <math>x = A sen (\omega t +\pi)
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</math>
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==Velocidad y aceleración del m.o.a==
==Velocidad y aceleración del m.o.a==
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Para encontrar la velocidad nos basta con derivar <math>x</math>:
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Hemos dicho que la velocidad, cualquiera que sea el tipo de movimiento, es la pendiente de la tangente en el punto de la gráfica que representa la trayectoria.
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<math> v = = \omega A cos(\omega t +\varphi_0) </math>
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y la aceleración:
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<math> a = = - \omega ^2 A sen(\omega t + \varphi_0)</math>
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<math> a = = -\varphi ^2 x </math>
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pero de la ecuación fundamental de la dinámica, que ha de cumplirse siempre, obtuvimos:
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<math> a = -\frac{k}{m}</math>
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en consecuencia:
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<math> \omega ^2 = - \frac{k}{m}</math>
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==Relación entre los parámetros==
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Hemos obtenido inicialmente la ecuación: <math>x = A sen (\omega t + \varphi_0)</math>
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Podemos observar que: <math> \omega = \sqrt \frac{m}{k}</math> y como <math> \omega = \frac{2 \pi}{T}</math>
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tenemos que: <math> T = 2 \pi \sqrt \frac{m}{k} </math>
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En la cual se observa que el periodo es independiente de la amplitud, A, y sólo depende de la masa que suspendamos del resorte y de su constante de elasticidad.
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'''Analogía con el movimiento circular uniforme'''
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[[Imagen:movciruni.gif|frame]]
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Si recordamos que el movimiento circular uniforme es el descrito por el extremo del radio vector de un <math>P</math> que describe una circunferencia. Al expresar la ecuación del movimiento de la proyección de <math>OP</math> sobre un diámetro, tendremos: <math> y = OP sen \varphi </math> pero <math> OP </math> es el valor máximo de <math> y </math>, <math> y \varphi </math> es el ángulo barrido por el radio vector, de modo que:
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<math>\omega =\frac { \varphi - \varphi_0}{t_0}</math>, <math>\varphi = \omega t + \varphi_0</math> y la ecuación del movimiento de <math> y </math> quedará: <math> y = y_{max} sen (\omega t + \varphi_0) </math> en la que se puede observar su similitud con la obtenida experimentalmente.
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'''Estudio analítico'''
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De la ecuación general de la energía podremos encontrar la variación de <math>x</math> con relación a <math>t</math>
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Para encontrar la velocidad nos basta pues con derivar <math>x = f(t) </math>
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<math> \frac{1}{2} k A^2 \eqslantless \frac{1}{2} k x^2 + \frac{1}{2} m v^2 </math>
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<math>x = A sen(\omega t + \varphi_0)</math>
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simplificando los valores <math> \frac{1}{2} </math> y despejando <math> v </math>
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<math>\frac{dx}{dt} = \omega A cos(\omega t + \varphi_0)</math>
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<math>k A^2 \eqslantless k x^2 + m v^2</math>
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<math>v = \omega A cos(\omega t + \varphi_0)</math>
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<math> m v^2 = k A^2 < - k x^2 </math>
+
La velocidad será una función con una diferencia de fase <math>\frac {\pi}{2}</math> con relación a la elongación.
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con lo cual:
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Para encontrar la aceleración, derivamos el vector velocidad
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<math> v = \sqrt \frac{k}{m} \squart A^2 - x^2 </math> pero <math> v = \frac{dx}{dt}</math>
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<math> a = \frac {dv}{dt} = - \omega^2 A sen (\omega t + \varphi_0) </math>
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<math> \frac{dx}{dt} = \sqrt \frac{k}{m} \sqrt A^2 - x^2 </math>
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<math> a = - \omega^2 A sen (\omega t + \varphi_0) </math>
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<math> \sqrt \frac {m}{k} dt = \frac{1}{ \sqrt A^2 - x^2} dx </math>
+
Pero el segundo factor, <math>A sen (\omega t + \varphi_0)</math> es igual a la elongación, con lo cual nos queda
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integramos y queda:
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<math>a == - \omega^2 x</math>
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<math> \sqrt \frac {m}{k} t = \frac{1}{A} \frac {1}{\sqrt \frac {1}{1- \frac{ x^2}{ A^2}}} dx</math>
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Vemos que la función aceleración a es también una función seno, pero con signo opuesto al de la elongación. La aceleración y la elongación se encuentran en oposición de fase.
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<math> \sqrt \frac{m}{k} t = \frac {1}{\sqrt \frac {1}{1- \frac{ x^2}{ A^2}}} dx </math>
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Pero el segundo miembro de la ecuación es la integral inmediata de <math> arc sen \frac {x}{A} +C </math>, donde <math> C </math> es la constante de integración para <math> t = 0 </math>
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Por otra parte, de la ecuación fundamental de la dinámica, que ha de cumplirse siempre, obtuvimos <math>a = -\frac{k}{m} x</math>
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<math>\sqrt \frac{m}{k} t = arc sen \frac {x}{A} + C </math>
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en consecuencia <math>\omega^2 = \frac {k}{m}</math>
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Con lo cual nos quedará <math> x = A sen (\sqrt \frac{m}{k} t - C) </math>
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o bien <math> \omega = \sqrt {\frac {k}{m}} </math>
[[Categoría:Física|Oscilador armónico]]
[[Categoría:Física|Oscilador armónico]]

Revisión actual

Tabla de contenidos

Introducción

Cuando deformamos el resorte una longitud A con respecto a la posición de equilibrio, la fuerza recuperadora del resorte será F = - k A. Cuando el resorte está en equilibrio, la fuerza recuperadora suplementaria es cero.

La energía que es capaz de desarrollar el resorte es:

W =\vec F \cdot \vec {\Delta (x-x_0)} = F \Delta (x-x_0) cos \theta

Donde \theta es el ángulo formado por F e \Delta (x -x_0), que en nuestro caso, dado que la F y la deformación tienen siempre sentidos opuestos, el ángulo es \pi , y como cos \pi = -1. Como por otra parte el valor máximo de \Delta (x -x_0) es A, la ecuación de la energía del oscilador será: W = - FA

La fuerza es variable, y varía entre los valores -k A y 0 . Esta variación es lineal y, en consecuencia podremos sustituirla en la ecuación por su valor medio, que será la semisuma de los valores máximo -k A y mínimo, 0 . F = \frac{- kA +0}{2} = \frac {-k A}{2}

La energía máxima del resorte será:

W = - \frac{-k A}{2}\ A = \frac{1}{2}\ k A^2

Es decir, la energía sólo depende de la constante de elasticidad del resorte y de la distancia a la posición de equilibrio. Y es, en los extremos, una energía potencial elástica.

Cuando estiramos el resorte una longitud A y soltamos, el resorte comienza a moverse, desde una velocidad cero, en los extremos, puesto que pasa de v>0 a v<0 y viceversa, a un valor máximo cuando el resorte pasa por la posición de equilibrio.

La energía asociada al movimiento es la energía cinética, y será, al pasar por la posición de equilibrio, igual a la energía potencial máxima, tendremos

E_c_{max} = \frac{1}{2} m v_{max}^2 = \frac{1}{2} k A^2

Pero el oscilador, en su movimiento, pasará por una posición x en la cual llevará una velocidad v, y la ecuación de la energía del movimiento nos quedará

\frac{1}{2} k A^2 = \frac{1}{2} k x^2 + \frac{1}{2} m v^2

Es decir, la energía total se conserva y es igual, en cada instante, a la suma de la energía potencial y de la energía cinética

En todo caso, no debemos olvidar nunca que siempre ha de cumplirse la segunda ley de Newton

F = - k x = m a

De donde obtenemos que a = - \frac{k}{m} x

Es decir, la aceleración es proporcional a la distancia a la posición de equilibrio pero con sentido opuesto.

Parámetros del movimiento oscilatorio

Amplitud, A, es la distancia máxima a la posición de equilibrio de la que partimos.

Elongación, x es la distancia del extremo libre del resorte, en un instante t, a la posición de equilibrio.

En el SI todas las longitudes vendrán expresadas en metros.

Periodo, T, es el tiempo que tarda el resorte en describir una oscilación completa, es decir, cuando ha recorrido desde A o (-A) o A. Se mide en segundos.

Frecuencia, f, es el número de oscilaciones por segundo, es decir:

f = \frac{1}{T}

Pulsación o frecuencia angular, \omega , es \omega = \frac{2 \pi} {T}


Relación entre los parámetros

En primer lugar f = \frac {1}{T}

pero \omega = 2 \pi f

Hemos obtenido inicialmente la ecuación: x = A sen (\omega t + \varphi_0)

Podemos observar que: \omega = \sqrt \frac{k}{m} y como \omega = \frac{2 \pi}{T} tenemos que:

T = 2 \pi \sqrt \frac{m}{k}

En la cual se observa que el periodo es independiente de la amplitud, A , y sólo depende de la masa que suspendamos del resorte y de su constante de elasticidad.

Velocidad y aceleración del m.o.a

Hemos dicho que la velocidad, cualquiera que sea el tipo de movimiento, es la pendiente de la tangente en el punto de la gráfica que representa la trayectoria.

Para encontrar la velocidad nos basta pues con derivar x = f(t)

x = A sen(\omega t + \varphi_0)

\frac{dx}{dt} = \omega A cos(\omega t + \varphi_0)

v = \omega A cos(\omega t + \varphi_0)

La velocidad será una función con una diferencia de fase \frac {\pi}{2} con relación a la elongación.

Para encontrar la aceleración, derivamos el vector velocidad

a = \frac {dv}{dt} = - \omega^2 A sen (\omega t + \varphi_0)

a = - \omega^2 A sen (\omega t + \varphi_0)

Pero el segundo factor, A sen (\omega t + \varphi_0) es igual a la elongación, con lo cual nos queda

a == - \omega^2 x

Vemos que la función aceleración a es también una función seno, pero con signo opuesto al de la elongación. La aceleración y la elongación se encuentran en oposición de fase.

Por otra parte, de la ecuación fundamental de la dinámica, que ha de cumplirse siempre, obtuvimos a = -\frac{k}{m} x

en consecuencia \omega^2 = \frac {k}{m}

o bien \omega = \sqrt {\frac {k}{m}}

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